Detektory scintilačného žiarenia. Scintilačné detektory. Scintilačný detektor, ktorý nie je lavínovým zariadením, má oproti Geigerovým počítačom niekoľko dôležitých výhod.

Laboratórium 3

ŠTÚDIA PRINCÍPU PREVÁDZKY DETEKTORA SCINTHILÁCIE

Cieľ: študovať základy scintilačnej metódy detekcie žiarenia; študovať štruktúru scintilačného detektora a určiť účinnosť registrácie gama žiarenia Cs - 137.

ZARIADENIE DETEKTORA SCINTILÁCIE

Úvod

Scintilačná metóda registrácie častíc je jednou z najstarších metód registrácie. V roku 1919 E. Rutherford a jeho spolupracovníci v experimentoch na rozptyl nabitých častíc pomocou jadier zaregistrovali a-častice vizuálnym pozorovaním svetelných zábleskov v ZnS (Ag). Avšak scintilačná metóda registrácie častíc bola vyvinutá až po vynájdení trubíc fotonásobiča - zariadení, ktoré majú schopnosť registrovať slabé záblesky svetla.

Jedna z prvých trubíc fotonásobiča bola postavená v ZSSR na začiatku 40. rokov 20. storočia. A od roku 1947 sa začal intenzívny vývoj metódy registrácie scintilácie. Vďaka svojej vysokej účinnosti našli scintilačné detektory a spektrometre uplatnenie v jadrovej fyzike, biológii, geológii, medicíne a ďalších vedných a technických odboroch.

Hlavné prvky scintilačného detektora sú scintilátor, trubica fotonásobiča(PMT), optický systém za spojenie scintilátora a fotonásobiča.

Pri interakcii so scintilátorovou hmotou stratia nabité častice svoju energiu na excitáciu a ionizáciu atómov média. Gama žiarenie, ako nepriamo ionizujúce žiarenie, priamo neionizuje a nevzrušuje: elektróny generované interakciou γ-žiarenia s látkou scintilátora ionizujú a excitujú atómy látky scintilátora. Žiarenie vznikajúce pri odstraňovaní excitácie atómov opúšťa médium vo forme svetelných zábleskov - scintilácií, počet fotónov, ktoré závisia jednak od vlastností a rozmerov scintilátora, jednak od typu častíc a energie prenášanej do scintilátora týmito časticami.

Na registráciu týchto scintilácií sa používa fotonásobič, ktorý prevádza svetelné záblesky na elektrické napäťové impulzy, ktoré sa privádzajú ďalej do meracej jednotky.

Hlavné charakteristiky scintilátorov

Scintilátory sa zvyčajne nazývajú látky, ktoré pod vplyvom ionizujúceho žiarenia emitujú fotóny vo viditeľnej alebo ultrafialovej časti spektra. Navyše, za prítomnosti vysokej pravdepodobnosti emisie fotónov atómami a molekulami v excitovaných stavoch by mala byť pravdepodobnosť absorpcie týchto emitovaných fotónov samotnou scintilačnou látkou malá: to znamená, že by sa emisné spektrum elektromagnetického žiarenia malo posunúť vzhľadom na absorpčné spektrum.

Všetky scintilačné látky možno rozdeliť do troch tried: na základe určitých organických zlúčenín, anorganických kryštálov a plynov.

Z organických zlúčenín sa najčastejšie používajú kvapalné a tuhé roztoky aromatických zlúčenín alebo monokryštálov antracénu, stilbénu, tolánu atď.

Najbežnejšími anorganickými kryštalickými scintilátormi sú jodity alkalických kovov aktivované táliom a sulfid zinočnatý aktivovaný striebrom: NaJ (Tl), CsJ (Tl), ZnS (Ag). Čisté inaktivované kryštály pri teplote miestnosti nevykazujú scintilačné vlastnosti.

Z hľadiska detekcie žiarenia musia všetky scintilátory, organické aj anorganické, vzhľadom na charakter detegovaných častíc spĺňať určité všeobecné aj špeciálne požiadavky.

Najskôr musí mať látka vysoký výťažok svetla, c, ktorý je definovaný ako pomer priemerného počtu fotónov vznikajúcich v priebehu jednej scintilácie k energii stratenej detekovanou časticou v scintilátore:

Pretože počet fotónov opúšťajúcich scintilátor je z praktického hľadiska zaujímavý, je vhodné zaviesť koncept externého svetelného výkonu:

kde je koeficient výstupu fotónov zo scintilátora. Je potrebné poznamenať, že výstup vonkajšieho svetla závisí od rozsahu posunu emisného a absorpčného spektra, t. J. Od priehľadnosti scintilátora vzhľadom na jeho vlastné žiarenie, ako aj od hrúbky scintilátora, množstva nečistôt znižujúcich jeho priehľadnosť, od stavu jeho povrchov atď. V ideálnych scintilátoroch, absolútne transparentných pre svoje vlastné žiarenie,.

Okrem svetelného výkonu je možné zaviesť koncept energetického výstupu x, ktorý vyjadruje pomer energie fotónov vznikajúci v priebehu jednej scintilácie k energii Estratená registrovanou časticou v scintilátore:

x \u003d ,

kde je priemerná energia scintilačných fotónov.

Proces scintilačného rozpadu trvá konečný čas. Pretože doba nábehu scintilácie je oveľa kratšia ako doba rozpadu (scintilačný rozpad), potom vo všetkých praktických prípadoch možno trvanie scintilácie ako celok charakterizovať samotnou časovou konštantou procesu t:

Množstvo t – čas, počas ktorého intenzita blikania J zapadá e čas. V experimentoch, kde sa vyžaduje vysoké časové rozlíšenie, sa vyberajú scintilátory s dostatočne krátkou dobou rozpadu.

Použité scintilačné anorganické kryštály (NaJ (Tl), CsJ (Tl), LiJ (Sn), LiJ (Tl), ZnS (Ag ) ) sa vyznačujú veľkým svetelným výkonom a dobou luminiscencie (rádovo 10–4–10–7 s). Organické kryštály (stilbén, antracén a ďalšie) sa vyznačujú nielen nižším svetelným výkonom ako anorganické kryštály, ale aj kratšou dobou rozpadu (asi 10–8–10–9 s). Z organických scintilačných roztokov sa bežne používa paraterfenyl v xyléne.

Procesy prebiehajúce vo fotonásobičoch

a ich hlavné charakteristiky

Svetelný impulz, ktorý sa vyskytuje v scintilátore pri prechode ionizujúcej častice, sa pomocou fotonásobiča premení na elektrický impulz.

Rúrka fotonásobiča je fotobunka s viacnásobným zosilnením, ktorá je založená na fenoméne emisie sekundárnych elektrónov. Skladá sa z fotokatódy 4 zaostrovacie zariadenie 5 , niekoľko dinódov 6 a anóda 8 (obr. 1). Všetky elektródy fotonásobiča sú umiestnené v balóne s vysokým vákuom. Fotokatóda je vyrobená vo forme tenkej polopriehľadnej vrstvy a je umiestnená na vnútornej strane koncovej steny sklenenej fotonásobiča. Na zvýšenie sekundárneho emisného koeficientu sú dynódy pokryté tenkým filmom látky s nízkou pracovnou funkciou pre elektróny.

Počas prevádzky PMT sa na všetky jeho elektródy uplatňujú určité potenciálne rozdiely. Prienikom cez priehľadné sklo vyťahujú svetelné kvantá z fotocitlivej vrstvy fotokatódy množstvo elektrónov. Fotoelektróny vznikajúce pri rôznych rýchlostiach a v rôznych uhloch k povrchu katódy sú urýchľované elektrickým poľom vo vákuu a sú zhromažďované na prvej dynóde multiplikátora pomocou zaostrovacieho systému.

1 - rádioaktívny zdroj; 2 - scintilátor; 3 - svetlovod; 4 - fotokatóda fotonásobiča; 5 - zaostrovacie elektródy; 6 - dynódy; 7 - fotoelektróny; 8 - anóda; 9 - rozdeľovač PMT; 10 - odpor záťaže.

Keď elektróny zasiahnu prvú dynódu, dôjde k emisii sekundárnych elektrónov. Elektróny vyrazené z prvej dynódy sa opäť urýchľujú v nasledujúcej medzery medzi elektródami a zasiahnutím druhej dynódy zase spôsobujú sekundárnu elektrónovú emisiu z druhej dynódy. Na charakterizáciu emisie elektrónov sa zavádza veličina, ktorá sa nazýva sekundárny emisný koeficient s, čo je počet sekundárnych elektrónov vyrazených jedným primárnym elektrónom. Popísaný proces sa vyskytuje postupne na všetkých dynódach a v závislosti od vlastností a počtu dynód pre s\u003e 1 môže počet elektrónov na posledných dynódach prekročiť počiatočný počet fotoelektrónov o niekoľko rádov. Elektróny z poslednej dynódy sa zhromažďujú na anóde fotonásobiča.

Fyzikálne javy, ktoré sú základom činnosti PMT - fotoelektrický efekt a emisia sekundárnych elektrónov, sú svojou povahou štatistické. Preto majú parametre PMT aj štatistický charakter a keď už o nich hovoríme, máme na mysli priemerné hodnoty týchto parametrov.

Vlastnosti fotokatódy tvoria skupinu parametrov PMT. Z nich najdôležitejšie sú kvantový výťažok, spektrálna odozva a integrálna citlivosť.

Kvantový výstup Fotokatóda e je pravdepodobnosť vytiahnutia jedného fotoelektónu fotónom, ktorý zasiahne fotokatódu. To predpokladá, že svetlo dopadajúce na fotokatódu je takmer monochromatické. Kvantový výťažok závisí od vlnovej dĺžky dopadajúceho svetla, materiálu fotokatódy a jeho hrúbky. Číselne sa to zvyčajne vyjadruje v percentách.

Závislosť e od vlnovej dĺžky l dopadajúceho svetla sa nazýva spektrálne charakteristiky fotokatódu a označuje sa e (l).

Prakticky je dôležitý nielen počet fotónov emitovaných scintilátorom, ale aj stupeň prekrytia vonkajšieho optického scintilačného spektra so spektrálnou charakteristikou e (n) daného PMT, ktorý je určený koeficientom zhody:

Integrovaná citlivosť Fotokatóda je pomer fotoprúdu k svetelnému toku dopadajúcemu na fotokatódu, keď je fotokatóda osvetlená zdrojom bieleho svetla so špecifickou teplotou farby.

Zber fotoelektrónov do prvej dynódy je charakterizovaný koeficientom zberu l, ktoré môžu nadobúdať hodnoty od 0 do 100%.

Systém fotonásobiča sa vyznačuje zisk M... Posledná je definovaná ako pomer prúdu na výstupe PMT k jeho hodnote na vstupe do multiplikačného systému. Zisk PMT sa rovná: kde a je koeficient, ktorý určuje podiel elektrónov padajúcich z jednej dynódy na druhú; - sekundárny emisný faktor ith dynode.

Je potrebné poznamenať, že sekundárny emisný koeficient s závisí nielen od materiálu a stavu povrchu dynódy, ale aj od energie primárnych elektrónov, t. J. Od rozdielu potenciálneho potenciálu aplikovaného na dve susedné dynódy: s rastúcou energiou elektrónov sa najskôr zvyšuje s a potom nad energiou 100 - 1 000 eV (v závislosti od materiálu) klesá. Fyzicky je možné toto správanie vysvetliť nasledovne. Primárne elektróny padajúce do materiálu dynódy v dôsledku elastických a nepružných kolízií prenášajú svoju energiu na veľa elektrónov média. Čím vyššia je energia primárneho elektrónu, tým viac elektrónov odovzdáva svoju energiu. Ale čím vyššia je energia primárneho elektrónu, tým väčšia je hĺbka, do ktorej preniká, a tým hlbšie sekundárne elektróny získavajú energiu v materiáli. Ten môže opustiť materiál dynódy iba vtedy, ak boli vytvorené v hĺbke, ktorá je menšia ako ich dĺžka dráhy v tomto materiáli.

Získať závislosť M z napájacieho napätia je znázornený na obr. 2 (údaje z literatúry).

Obrázok: 2. Závislosť zisku PMT

z potenciálneho rozdielu medzi dynódami pre počet dynód n \u003d 10 a σmax \u003d 10

Pri vysokých hodnotách okamžitých prúdov v dôsledku alebo veľmi vysokého zosilnenia M, alebo veľmi vysoká intenzita blesku, efekt vesmírneho náboja, ktorý skresľuje pole v oblasti anódy a posledných dynód (prerušovaná čiara) . U niektorých PMT je tento efekt badateľný pri anódových prúdoch ~ 1 mA.

Produkt zisku PMT podľa koeficientu zberu prvou dynódou a integrovanou citlivosťou fotokatódy sa nazýva celková citlivosťPMT.

Aj keď svetelný tok nespadá na fotokatódu fotonásobiča, na výstupe fotonásobiča sa stále pozoruje určitý prúd, ktorý sa nazýva tmavý. Dôvodom je termionická emisia z povrchu fotokatódy a prvých dynód, emisia studeného poľa, rádioaktivita materiálu, z ktorého je vyrobený PMT, a množstvo ďalších dôvodov.

PREVÁDZKA DETEKTORA SCINTILÁCIE

Zostava scintilačného detektora spočíva v racionálnej kombinácii scintilátora a fotonásobiča, ktorá by poskytovala najlepšie rozlíšenie detektora tak v amplitúdach, ako aj v čase pri najvyššom pomere amplitúd impulzov spôsobených rádioaktívnym zdrojom a tmavým prúdom. Pred fotokatódu multiplikátora je nainštalovaný scintilátor, zvyčajne v tvare valca (pozri obr. 1). Pretože index lomu svetla pre väčšinu scintilátorov je dosť veľký, významná časť svetla vznikajúceho v scintilátore prežíva na jeho povrchu úplný vnútorný odraz. Preto sa na zabezpečenie dobrého optického kontaktu (a teda na zvýšenie zhromažďovania svetla) medzi scintilátor a fotokatódu vloží tenká vrstva látky s nižším indexom lomu (silikón alebo tekutý parafín).

Rádioaktívne žiarenie dopadajúce na scintilátor spôsobuje v ňom záblesky - scintilácie. Ľahké kvantá dopadajúce na fotokatódu PMT vyraďujú fotoelektróny, ktoré spôsobujú lavínu. V okamihu, keď elektrónová lavína dorazí k PMT anóde, objaví sa na odpore výstupného zaťaženia napäťový impulz.

Rozdiely potenciálu interelektródy sa zvyčajne nastavujú pomocou deliča napätia z napájacieho zdroja vysokého napätia. Zmenou napájacieho napätia deliča sa dá zisk PMT meniť v širokom rozmedzí. S nárastom napätia v deliči PMT sa zisk rýchlo zvyšuje. Dôvodom je zvýšenie sekundárneho emisného koeficientu a určité zlepšenie zamerania.

Pri meraní počtu častíc je veľmi dôležitý parameter, ktorý charakterizuje pravdepodobnosť vytvorenia elektrického impulzu na výstupe detektora pri dopade častice na detektor. Tento parameter sa volá efektívnosť detekcia detektora h, definovaná ako pomer počtu elektrických impulzov zaznamenaných na výstupe detektora za jednotku času k počtu častíc, ktoré narazili na detektor v rovnakom čase . Účinnosť detekcie je funkciou energie a typu skúmaného žiarenia, ako aj veľkosti a typu detektora. Hlavnou požiadavkou pre scintilačné detektory, ako pre všetky detektory všeobecne, je vysoká účinnosť detekcie. Ako viete, prierezy fotoelektrického efektu a Comptonovho efektu sú vyššie, tým viac Z látok.

Výhodou scintilačných detektorov je skutočnosť, že ich detekčná účinnosť pre nepriamo ionizujúce žiarenie (g-žiarenie, röntgenové žiarenie) vďaka veľkému Z scintilátory prevyšuje účinnosť registrácie počítadiel vypúšťania plynov rádovo. V literatúre je uvedené, že v prípade y-žiarenia pre kryštály NaJ (Tl) malých rozmerov je to približne 17%.

Jedna z hlavných požiadaviek na detektory je nízka čas povolenie (definuje minimálny časový interval medzi dvoma po sebe nasledujúcimi časticami, ktorý detektor dokáže zaznamenať osobitne). V scintilačnom detektore, pri použití anorganických kryštálov, ktorých doba rozpadu je relatívne dlhá a dosahuje desatiny mikrosekundy alebo viac, časové vlastnosti fotonásobiča nehrajú prakticky žiadnu úlohu a čas rozlíšenia celého scintilačného detektora bude určený časom rozpadu kryštálu. . Pri práci s organickými scintilátormi (a najmä s kvapalnými a tuhými roztokmi), pri ktorých je doba rozpadu veľmi krátka, možno rozlíšiť čas fotonásobiča porovnateľne s časom rozpadu scintilátora a je potrebné ho zohľadniť pri výpočte časového rozlíšenia detektora.

Výhodou scintilačného detektora je, že jeho čas rozlíšenia je o niekoľko rádov kratší ako čas rozlíšenia detektorov výboja plynu. Použitie scintilačných detektorov v koincidenčných schémach s vysokým rozlíšením otvorilo nové perspektívy v štúdiu rôznych druhov simultánnych procesov.

Ďalej je potrebné poznamenať, že keďže sekundárny emisný koeficient nezávisí od počtu dopadajúcich elektrónov, PMT je lineárny prístroj, to znamená, že náboj na anóde je úmerný počtu primárnych fotoelektrónov a podľa toho aj intenzite svetelného záblesku dopadajúceho na katódu. A keďže energia stratená časticou v kryštáli je zvyčajne úmerná intenzite svetelného záblesku, je amplitúda impulzu na výstupe PMT úmerná stratenej energii častice. To umožňuje vytvárať na základe scintilačného detektora rôzne prístroje na meranie energie rádioaktívneho žiarenia, čo je pri použití Geigerových počítadiel nemožné. A len vtedy, keď sú impulzy na výstupe fotonásobiča dostatočne veľké, je možné narušiť linearitu, ako je uvedené vyššie, v dôsledku skreslenia poľa priestorovým nábojom v oblasti anódy a posledných dynód.

Dôležitým bodom pred začatím meraní je správny výber napájacieho napätia PMT. . IN rádiometrické meraniapri počítaní impulzov sa na tieto účely najčastejšie používa počítacia charakteristika , tj závislosť rýchlosti impulzu na výstupe detektora nod napájacieho napätia PMT U (obr. 3).

Ako je zrejmé z obr. 3, so zvyšujúcim sa napájacím napätím U rozsah n najskôr rastie a potom sa stáva konštantným . Je to spôsobené tým, že pri malých hodnotách Uhodnota zisku PMT M také malé. Vo výsledku je amplitúda impulzov na výstupe PMT zanedbateľná a môže byť pod prahom citlivosti záznamového zariadenia. V takom prípade sa impulzy nezaznamenajú. So zvyšujúcim sa napätím Uzvyšuje sa zisk M a amplitúda impulzov sa zvyšuje natoľko, že môže prekročiť prah citlivosti záznamového zariadenia. V tejto chvíli počítacie zariadenie začne počítať impulzy .

Obrázok: 3. Počítajúca charakteristika

S ďalším nárastom U ešte väčší zlomok impulzov bude mať amplitúdu presahujúcu prah citlivosti, čo spôsobí ešte väčšie zvýšenie rýchlosti počítania n.

Ďalšie zvýšenie napájacieho napätia môže viesť k skutočnosti, že počet impulzov n sa stanú takmer konštantnými a nebudú závisieť od hodnoty U, pretože amplitúdy takmer všetkých impulzov prichádzajúcich z detektora presahujú prah citlivosti a takmer všetky impulzy sa zaznamenávajú.

Pri veľmi vysokom napätí U počet n sa môže prudko zvýšiť v dôsledku skutočnosti, že amplitúda šumových impulzov PMT sa tiež stáva veľmi veľkou.

Zvýraznené na obr. 3 plošina, kde je hodnota n slabo závislý od napájacieho napätia U, slúži na výber napájacieho napätia; zvyčajne sa prevádzkové napätie volí uprostred plató.

Kritérium pre optimálne prevádzkové napätie v spektrometrický merania je vysoké energetické rozlíšenie. Je známe, že energetické rozlíšenie detektora je tým väčšie, čím vyšší je zisk PMT. M, tj. čím vyššia je hodnota napájacieho napätia U.

ZAREGISTRUJTE SAg- KVANTY

DETEKTOR SKINTHILÁCIE

Pri práci so scintilačným detektorom určeným na riešenie konkrétneho fyzikálneho problému je potrebné vziať do úvahy jednu veľmi dôležitú konkrétnu okolnosť: pretože vlastnosti žiarenia, ktoré sa majú detekovať v jednom alebo druhom prípade, sa môžu výrazne líšiť, je potrebné venovať osobitnú pozornosť racionálnemu výberu scintilátora, konkrétnym vlastnostiam ktorá by mala najlepšie vyhovovať danej úlohe. Na fotonásobič obvykle nie sú kladené nijaké špeciálne požiadavky týkajúce sa špecifík samotného záznamového žiarenia.

Pri registrácii g-žiarenia je výber scintilátora podmienený požiadavkou vysokej účinnosti, pretože g-žiarenie preniká žiarením. Pre úzky paralelný monoenergetický lúč g-kvant dopadajúci normálne na scintilátor hrúbky x, účinnosť detekcie η je definovaná ako pomer počtu registrovaných častíc k počtu častíc dopadajúcich na detektor:

kde t je absorpčný koeficient g-kvant v scintilátorovej látke, ktorý závisí od energie žiarenia a priemerného efektívneho náboja scintilátorovej látky Z.

Ako t rastie (a teda η) klesá; s narastajúcimi hodnotami Z absorpčný koeficient g kvantity t (a následne účinnosť detekcie η ) rastie. Preto sú v scintilačných detektoroch na registráciu gama kvanta anorganické kryštály s veľkým atómovým číslom Z .

EXPERIMENTÁLNA ČASŤ

Experimentálny postup

Na obr. 4 zobrazuje diagram rádioaktívneho rozpadu izotopu Cs-137 použitého v tejto laboratórnej práci.

Obr. Schéma rádioaktívneho rozpadu izotopu Cs-137

Amplitúdové spektrá merané počas experimentu pomocou izotopu Cs-137 majú formu znázornenú na obr. päť.

Ak je prevádzkový režim spektrometra nesprávne zvolený, môže sa tvar týchto spektier výrazne skresliť, preto je dôležité starostlivo zvoliť výkonovú hladinu PMT. Uzisk zosilňovača K, horná a dolná hranica diskriminátora TLD a DNU.

Pri zmene napájacieho napätia PMT U jeho zisk sa mení M... Vo výsledku sa zmení hodnota amplitúdy výstupného signálu A a teda poloha maxima celkového absorpčného píku. Preto je štúdium závislosti veľkosti amplitúdy impulzu na výstupe detektora A na veľkosti napájacieho napätia PMT možno znížiť na štúdium závislosti polohy maxima maxima celkovej absorpcie na veľkosti napájacieho napätia.

Obrázok: päť. Amplitúdové spektrum impulzov na výstupe detektora

Zapnite počítač. Zapnite jednotku spektrometra; otvorte program Spectrum.

Po registrácii vstúpte do režimu spektrometra a na jeho paneli nastavte prevádzkový režim.

Nastavte čas akumulácie spektra t \u003d 150 s. Zozbierajte amplitúdové spektrum výstupných impulzov pri rôznych hodnotách napájacieho napätia PMT.

Zapíšte spektrá do súborov.

Výsledky merania sa zaznamenajú na disk D. Cesta, kde je možné nájsť zaznamenané údaje, je nasledovná : Disk D® priečinok „3 chod“® priečinok „Údaje“® priečinok "Študenti"® priečinok s menom študenta® číslo laboratórnej práce® počet pracovných miest® číslo spektra.

Výsledky spracovania

Štúdium závislosti amplitúdy

výstupné impulzy detektora

na veľkosti napájacieho napätia PMT

Úloha 1. Zadajte dátové súbory so spektrami do Mathcadu S001–S010. Priraďte názov vektorovej premennej popisujúcej spektrum a definujte číslo kanálu ako premennú premennú kv rozmedzí od 0 do 1023. Zostrojte spektrum amplitúdy.

Úloha 2. Vyberte v získaných spektrách vrcholy celkovej absorpcie; pomocou operácie Trace urobte hrubé odhady polohy maxima celkového absorpčného píku na stupnici amplitúd, disperzie a ľavej a pravej hranice píku. Odhadnite oblasť pod vrcholom.

Úloha 3. Priblížiť celkový absorpčný vrchol Gaussovou funkciou; nájdite presné hodnoty čísla kanálu zodpovedajúce polohe maxima celkového absorpčného píku.

Úloha 4. Zostrojte závislosť na veľkosti napájacieho napätia PMT U (pozri obr. 6); vysvetlite priebeh závislosti na veľkosti napájacieho napätia. Porovnajte s údajmi z literatúry. Vyberte prevádzkové napätie PMT pre ďalšiu prácu.

Obrázok: 6. Závislosť polohy maxima od celkového absorpčného vrcholu k0

na hodnote napájacieho napätia U

Definícia účinnosť detekcie γ-lúčového detektora

Úloha 5. Využitie spektra nameraného napríklad na úrovni výkonu PMT U \u003d 550 V a zosilnenie K \u003d 1, vypočítajte plochu pod celým spektrom R a nájdite počet impulzov zaznamenaných detektorom za 1 s: n = P/150.

Úloha 6. Poznať aktivitu použitého rádioaktívneho izotopu Cs-137, určiť účinnosť registrácie y-žiarenia Cs-137:

kde je počet γ-kvant dopadajúcich na povrch scintilátora za 1 s;

Číslo 0,85 sa vloží ako korekcia pre schému rozpadu (pozri schému rozpadu znázornenú na obr. 5). – činnosť rádioaktívneho zdroja; \u003d 120 kBq. Ω – relatívny plný uhol, pod ktorým je detektor ožiarený zdrojom. Tento uhol závisí od polomeru scintilátora s a na vzdialenosť medzi zdrojom a scintilátorom h.

Posúďte výsledok; porovnajte s údajmi z literatúry.

Stanovenie fotoúčasti a fotoefektívnosť registrácie

Úloha 7. Vyberte vrchol celkovej absorpcie v amplitúdovom spektre použitom v úlohe 5, vypočítajte jeho plochu. Fotografickú časť definujte ako pomer plochy pod vrcholom fotografie k ploche v celom spektre R (hodnota R vziať z úlohy 5).

Úloha 8. Stanovte fotoefektivitu registrácie y-žiarenia ako súčin účinnosti registrácie vynásobenej foto časťou:

SKÚŠOBNÉ OTÁZKY

1. Vysvetlite procesy prebiehajúce v scintilátore a uveďte hlavné parametre scintilátora.

2. Na ktorých dvoch fyzikálnych javoch je založená činnosť fotonásobiča?

3. Uveďte hlavné parametre trubíc fotonásobiča.

4. Aká je účinnosť detekcie detektora? Na akých parametroch detektora a žiarenia záleží? Čo je to fotografická časť a efektivita fotografie?

5. Charakterizovať znaky registrácie y-žiarenia.

DETEKTOR SKINTHILÁCIE

Tab. 2. - Charakterizácia organických scintilátorov

V organickom V scintilátoroch je emisia fotónov spojená s elektronickými prechodmi excitovaných molekúl. Organické scintilátory sa vyznačujú nízkou účinnosťou Z ~ 6, relatívne nízkou hustotou p a krátkou dobou rozpadu τ (tabuľka 2). To ich robí vhodnými na dočasné merania. Naib. svetelný výkon sa dosahuje na antracéne, ktorého hodnota je v porovnaní s inými organickými látkami. scintilátory sa často berú ako 1.

Na báze plastu. Scintilátory a tekuté scintilátory sa vytvárajú s veľkými povrchmi a objemami a požadovaným tvarom. Spravidla pozostávajú z 2-3 zložiek: priehľadného plastu (polystyrén, polyvinyltoluén, metylmetakrylát) alebo organického. rozpúšťadlá (najvyšší výťažok svetla pre xylén a toluén) a scintilačné aditívum alebo aktivátor ( p -terfenyl, 2,5-difenyloxazol, tetrafenyl-butadién, stilbén, naftalén, bifenyl) s koncentráciou 1 - 10 g / l; niekedy pridať tzv. spektrum (5-fenyl-2, oxazolylbenzén - POPOP) s koncentráciou 0,01 - 0,5 g / l, aby sa spektrum svetelného záblesku zosúladilo so spektrálnou citlivosťou fotokatódy.

Aktivátor a rozpúšťadlo sú vybrané tak, aby 1. excitovaná hladina rozpúšťadla bola vyššia ako 1. úroveň aktivátora. Potom je možný prenos excitačnej energie z molekúl rozpúšťadla na molekuly aktivátora. So zvyšovaním koncentrácie aktivátora sa najskôr zvyšuje výťažok svetla, potom sa po prechode maxima začne znižovať, čo súvisí so zvýšením pravdepodobnosti samočinnej absorpcie svetla molekulami aktivátora. V tekutom a plastovom. scintilátory môžu byť pridané (niekoľko%) ďalšie látky, napr. vyšetrovaný rádioaktívny. alebo pri registrácii tepelných neutrónov Li, B, Gd, Cd.

Svetelný výkon organický scintilátory sa líšia pre ľahké a ťažké častice pri energiách< 10 МэВ, a/b0,1. Сцинтилляционный импульс в органич. сцинтилляторах обычно содержит 2 компоненты: быструю (t~10 с) и медленную (t~10 -7 -10 -5 с). Относит. интенсивности компонент зависят от природы частиц, что приводит к различию в форме импульса для тяжёлых и лёгких частиц (рис. 5). На этом различии основан метод регистрации быстрых нейтронов по протонам отдачи на фоне потока g-квантов.

Obrázok: 5. Pulzná forma v organických scintilátoroch pre elektróny, protóny a a-častice.

Závislosť svetelného výkonu na tepoch. stratu energie popisuje Birks f-lo:

kde A a IN - trvalý.

Kalibrácia S. d. Na základe organických. scintilátory sa uskutočňujú v nízkoenergetickom regióne pomocou zdrojov konverzné elektróny zdroje g a v oblasti vysokej energie - pomocou dekomp. procesy spojené s relativistickými časticami (rozpad zastavený mióny, je definovaný prechod relativistickými časticami. lineárna vzdialenosť atď.).

Vysoká transparentnosť kvapalných scintilátorov umožňuje vytvárať na ich základe S. d. S veľkosťou niekoľkých. metrov a váži až niekoľko. stovky ton napr. pri registračných pokusoch. V takom prípade sa často používa scintilátor s liehovým benzínom (rafinovaný petrolej). Jeho transparentnosť s \u003d 20 m. Na základe bieleho liehu bolo vytvorené najväčšie podzemné S. d. Pre komplexné štúdium kozmológie. lúče a neutrínová astrofyzika: Baksanský scintilačný ďalekohľad (330 t), 105-tonový podzemný S. d., ktorý sa nachádza v podzemnej miestnosti neďaleko mesta Artyomovsk; Rusko-taliansky S. d. V tuneli pod Mont Blancom (90 t).

Plynové scintilátory- inertné plyny a ich zmesi v plynnom, kvapalnom a pevnom skupenstve. Stredy žiary sú vzrušené. Inertné plyny sa vyznačujú krátkymi časmi rozpadu (t ~ 10 -8 -10 -9 s) a vysokým výťažkom svetla, takže výťažok svetla Xe je v rovnakom poradí ako výťažok Nal (Tl). Hlavný zlomok žiarenia inertných plynov leží v oblasti vákuového ultrafialového žiarenia (l ~ 200 nm); preto si registrácia takýchto fotónov vyžaduje fotonásobič s kremenným vstupným oknom alebo použitie spektra (difenyl-stilbén alebo kvaterfenyl) na vstupné okno mixéra. Hlavný použitie plynného S. d. - registrácia a-častíc a štiepnych fragmentov (pozri. Štiepenie jadier).

Ostatné druhy S. d. Bytosti. vplyv na svetelný výkon scintilátora sa vykonáva elektrickým prúdom. ... Ak použijete dostatočne silné pole, náboje vznikajúce počas prechodu. elektróny častíc môžu získať energiu dostatočnú na excitáciu a ionizáciu atómov, čo v konečnom dôsledku povedie k zvýšeniu počtu fotónov pri svetelnom záblesku. Tento princíp je jadrom scintilačného proporcionálneho počítadla. Jeho výhodou je vysoká energia. nízke energetické rozlíšenie.

Použitím elektrónovo-optický prevodník je možné získať fotografiu stopy častíc v scintilátore (luminiscenčná kamera). Rozšírené sú scintilačné komory, v ktorých sa v kombinácii s elektronicko-optickými. prevodník používa systém scintilačných vlákien v dvoch navzájom kolmých smeroch (pozri Detektor scintilácie vlákien).

Lit.: Scintilačná metóda v rádiometrii, M., 1961; Abramov A.I., Kazansky Yu.A., Matusevich E.S., Základy experimentálnych metód jadrovej fyziky, 3. vydanie, M., 1985; Lyapidevsky V.K., Methods for detekce žiarenia, M., 1987.

I.R. Barabanov.

Fyzická encyklopédia. V 5 zväzkoch. - M.: Sovietska encyklopédia. Hlavný redaktor A. M. Prochorov... 1988. Veľký encyklopedický slovník

- (scintilačný spektrometer), zariadenie na registráciu a spektrometriu častíc. Akcia je založená na registrácii svetelných zábleskov (scintilácií), ktoré sa vyskytujú pri prechode ionizujúceho žiarenia cez scintilátor. * * * SCINTHILLATION ... ... encyklopedický slovník

scintilačný detektor - blyksnių detektorius statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: angl. scintilačný detektor vok. Szintillationsdetektor, m rus. scintilačný detektor, m; scintilačný detektor, m pranc. scintillations détecteur, m ... Radioelektronikos terminų žodynas

scintilačný detektor - blyksimasis detektorius statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Jonizuojančiosios spinduliuotės detektorius, kurio jutiklis - scintiliatorius. atitikmenys: angl. scintilačný detektor vok. Szintillationsdetektor, m; ... ... Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

scintilačný detektor - blyksimasis detektorius statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. scintilačný detektor vok. Szintillationsdetektor, m; Szintillationszähler, m rus. scintilátor, m; scintilačný detektor, m pranc. détecteur à scintillation, m ... Fizikos terminų žodynas

- (SDV) druh scintilačného detektora, ktorého vlastnosťou je pravidelný systém paralelných vlákien zo scintilátora. Časť svetla z náboja. častice sú zachytávané vláknom v dôsledku úplnej int. odrazy na hranici ... ... Fyzická encyklopédia

vzduchovo ekvivalentný scintilačný detektor ionizujúceho žiarenia - detektor ekvivalentný vzduchu Scintilačný detektor ionizujúceho žiarenia, ktorého efektívne atómové číslo materiálu sa rovná alebo je blízke efektívnemu atómovému počtu vzduchu (Zeff≈7,7). [GOST 23077 78] Témy detektorov ... ...

heterogénny scintilačný detektor ionizujúceho žiarenia - heterogénny detektor Scintilačný detektor ionizujúceho žiarenia pozostávajúci z jedného alebo viacerých scintilátorov a svetlo vodivého média. [GOST 23077 78] Témy detektorov ionizujúceho žiarenia Synonymá heterogénny detektor EN ... ... Sprievodca technickým prekladateľom

detektor rozptýlenej scintilácie ionizujúceho žiarenia - rozptýlený detektor Heterogénny scintilačný detektor ionizujúceho žiarenia, v ktorom je scintilačná látka rozptýlená v priehľadnom prostredí. [GOST 23077 78] Témy detektorov ionizujúceho žiarenia Synonymá rozptýlený detektor ... Sprievodca technickým prekladateľom

Scintilátory - látky, ktoré majú schopnosť emitovať svetlo pri absorpcii ionizujúceho žiarenia (gama kvantá, elektróny, alfa častice atď.). Emitovaný počet fotónov pre daný typ žiarenia je spravidla približne úmerný absorbovanej energii, čo umožňuje získať energetické spektrum žiarenia. Scintilačné detektory jadrového žiarenia sú hlavnou aplikáciou scintilátorov. V scintilačnom detektore sa svetlo emitované počas scintilácie zhromažďuje na fotodetektore (spravidla ide o fotokatódu trubice fotonásobiča - oveľa menej často sa používajú PMT, fotodiódy a iné fotodetektory), prevedené na prúdový impulz, zosilnené a zaznamenané jedným alebo iným záznamovým systémom.

Vlastnosti scintilátora[ | ]

Svetelný výkon [ | ]

Svetelný výkon - počet fotónov emitovaných scintilátorom pri absorpcii určitého množstva energie (zvyčajne 1 MeV). Za veľký výťažok svetla sa považuje 50 - 70 000 fotónov na MeV. Na detekciu vysokoenergetických častíc sa však môžu použiť aj scintilátory s výrazne nižším výťažkom svetla (napríklad volfrám olovnatý).

Emisné spektrum[ | ]

Spektrum osvetlenia musí byť optimálne prispôsobené fotocitlivosti použitého fotodetektora, aby sa nestratilo prebytočné svetlo. Emisné spektrum nekonzistentné s citlivosťou prijímača negatívne ovplyvňuje energetické rozlíšenie.

Energetické rozlíšenie[ | ]

Aj keď sú častice s rovnakou energiou absorbované, amplitúda impulzu na výstupe fotodetektora scintilačného detektora sa líši od udalosti k udalosti. Je to spôsobené 1) štatistickou povahou procesov zhromažďovania fotónov na fotodetektore a následnou amplifikáciou, 2) s rôznou pravdepodobnosťou dodania fotónu do fotodetektora z rôznych miest scintilátora, 3) s rozšírením počtu emitovaných fotónov. Výsledkom je, že v zhromaždenom spektre sa čiara (ktorá by pre ideálny detektor predstavovala delta funkciu) ukázala byť rozmazaná; často ju možno znázorniť ako Gaussovu s rozptylom σ 2. Ako charakteristika energetického rozlíšenia detektora je z angličtiny sigma (druhá odmocnina rozptylu) a častejšie plná šírka čiary na polovicu maxima (FWHM). Plná šírka na polovicu; niekedy nazývaná polovičná šírka), vzťahuje sa na strednú hodnotu čiary a je vyjadrená v percentách. FWHM Gaussians v 2 2 ln \u2061 2 ≈ 2.355 (\\ Displaystyle 2 (\\ sqrt (2 \\ ln 2)) \\ približne 2,355) krát väčšie ako σ. Pretože energetické rozlíšenie závisí od energie (je spravidla úmerné hodnote E −1/2), malo by to byť uvedené pre konkrétnu energiu. Najčastejšie je rozlíšenie indikované pre energiu gama linky cézia-137 (661,7 keV).

Čas blikania[ | ]

Typická emisná krivka pre anorganický scintilátor excitovaná absorpciou rýchlo nabitej častice. Po krátkodobom jasnom záblesku žiara slabne pomerne pomaly.

Čas, počas ktorého sa energia absorbovaná v scintilátore a excitovaná prechodom rýchlo nabitej častice prevádza na svetelné žiarenie, sa nazýva doba rozpadu. Časová závislosť emisie scintilátora od okamihu absorpcie častice (emisná krivka) môže byť zvyčajne predstavovaná ako klesajúci exponent alebo, vo všeobecnom prípade, ako súčet niekoľkých klesajúcich exponenciálov:

Ja ∼ ∑ ja A ja exp \u2061 (- t / τ já) (\\ Displaystyle \\ displaystyle I \\ sim \\ suma _ (i) A_ (i) \\ exp (-t / \\ tau _ (i)))

Výraz vo vzorci s najväčší amplitúda A ja (\\ Displaystyle \\ displaystyle A_ (i)) a časová konštanta τ i (\\ Displaystyle \\ tau _ (i)) charakterizuje celkovú dobu rozpadu scintilátora. Takmer všetky scintilátory po rýchlom rozpade majú pomaly sa rozpadajúci „chvost“ dosvitu, čo je často nevýhodou z hľadiska časového rozlíšenia rýchlosti počítania registrovaných častíc.

Zvyčajne môže byť súčet mnohých exponentov vo vyššie uvedenom vzorci reprezentovaný s dostatočnou presnosťou na precvičenie ako súčet dvoch exponentov:

I \u003d A exp \u2061 (- t τ f) + B exp \u2061 (- t τ s) (\\ Displaystyle I \u003d A \\ exp \\ left (- (\\ frac (t) ((\\ tau) _ (f))) \\ right) + B \\ exp \\ left (- (\\ frac (t) ((\\ tau) _ (s))) \\ right))

kde τ F (\\ Displaystyle \\ tau _ (f)) časová konštanta "rýchleho" blikania, τ s (\\ Displaystyle \\ tau _ (s)) časová konštanta "pomalého" blikania, A (\\ Displaystyle A) a B (\\ Displaystyle B) - amplitúdy žiary a dosvitu, v uvedenom poradí.

Amplitúdy žiary a dosvitu závisia od energie absorbovanej v scintilátore, ionizačnej schopnosti rýchlych častíc a gama kvant. Napríklad v scintilátoroch vyrobených z dotovaného fluoridu bárnatého amplitúda žiarenia spôsobeného absorpciou gama kvanta významne prevyšuje amplitúdu žiarenia spôsobeného absorpciou častice alfa, keď je absorbovaný, naopak prevažuje amplitúda dosvitu. Tento jav umožňuje rozlíšiť povahu ionizujúceho žiarenia.

Typické doby rozpadu pre anorganické scintilátory sú od stoviek nanosekúnd po desiatky mikrosekúnd. Organické scintilátory (plastové a kvapalné) sú osvetlené v nanosekundách.

Radiačná sila[ | ]

Ožiarené scintilátory sa postupne degradujú. Dávka žiarenia, ktorú scintilátor vydrží bez výrazného zhoršenia vlastností, sa nazýva radiačná odolnosť.

Faktor kalenia [ | ]

Častice rôznej povahy, ale s rovnakou energiou, ak sú absorbované v scintilátore, poskytujú, všeobecne povedané, rôzne svetelné výťažky. Častice s vysokou hustotou ionizácie (protóny, alfa častice, ťažké ióny, štiepne fragmenty) produkujú vo väčšine scintilátorov menej fotónov ako gama kvantá, beta častice, mióny alebo röntgenové lúče. Pomer svetelného výťažku daného typu častíc k svetelnému výťažku gama kvanty s rovnakou energiou sa nazýva kaliaci faktor (z angl. Quenching - „quenching“). Faktor zhášania elektrónov (beta častice) je zvyčajne blízko k jednote. Faktor zhášania pre alfa častice sa nazýva pomer α / β; pre mnoho organických scintilátorov je to takmer 0,1.

Anorganické scintilátory[ | ]

Ako scintilátory sa najčastejšie používajú anorganické monokryštály. Niekedy sa kvôli zvýšeniu výťažku svetla zavedie do kryštálu takzvaný aktivátor (alebo dopant). Takže v scintilátore NaI (Tl) obsahuje kryštalická matrica jodidu sodného sodné aktivačné centrá (nečistota na úrovni stotín percenta). Scintilátory, ktoré svietia bez aktivátora, sa nazývajú vlastné.

Scintilátory

	Čas bliká, μs	Maximum emisné spektrum, nm	Koeficient efektívnosť (vo vzťahu k na antracén)	Poznámka
NaI ()	0,25	410	2,0	hygroskopický
CsI \u200b\u200b()	0,5	560	0,6	fosforescencia
LiI ()	1,2	450	0,2	veľmi hygroskopický
LiI ()				veľmi hygroskopický
ZnS ()	1,0	450	2,0	prášok
CdS ()	1,0	760	2,0	malý monokryštály

Anorganické keramické scintilátory[ | ]

Transparentné keramické scintilátory získaný z priehľadných keramických materiálov na báze oxidov Al 2 O 3 (Lukalox), Y 2 O 3 (Ittralox) a derivátov oxidov Y 3 Al 5 O 12 a YAlO 3, ako aj MgO, BeO.

Organické scintilátory[ | ]

Organické scintilátory sú zvyčajne dvoj- alebo trojzložkové zmesi. Primárne centrá fluorescencie sú excitované v dôsledku straty energie dopadajúcimi časticami. Keď sa tieto excitované stavy rozpadnú, vyžaruje sa svetlo v rozsahu ultrafialových vlnových dĺžok. Absorpčná dĺžka tohto ultrafialového žiarenia je však veľmi malá: centrá fluorescencie sú nepriehľadné pre svoje emitované svetlo.

Svetelný výkon sa vykonáva pridaním druhej zložky do scintilátora, ktorá absorbuje pôvodne emitované svetlo a opätovne ho emituje izotropicky pri dlhých vlnových dĺžkach (takzvaný radič spektra alebo radič).

Dve aktívne zložky v organických scintilátoroch sú buď rozpustené v organickej kvapaline alebo zmiešané s organickým materiálom tak, aby vytvorili polymérnu štruktúru. Pomocou tejto technológie je možné vyrobiť tekutý alebo plastový scintilátor ľubovoľného geometrického tvaru. Vo väčšine prípadov sa pláty scintilátora vyrábajú s hrúbkou od 1 do 30 mm.

Organické scintilátory majú v porovnaní s anorganickými oveľa kratšie doby rozpadu (rádovo v jednotkách - desiatky nanosekúnd), majú však menej:

Existujú aj ďalšie organické scintilátory, napríklad americká spoločnosť. Scintilátory Bicron BC 400 ... 416 sa vyrábajú na báze.

Plynové scintilátory[ | ]

Počítače plynovej scintilácie používajú svetlo emitované atómami, ktoré sa excituje, keď s nimi nabité častice interagujú a potom sa vrátia do základného stavu. Životnosť excitovaných úrovní je v nanosekundovom rozmedzí. Výťažok svetla v plynových scintilátoroch je relatívne nízky kvôli ich nízkym hustotám. Skvapalnené inertné plyny sa však môžu použiť aj ako plynové scintilátory.

Driftová komora.

Toto je analóg proporcionálnej komory, ktorá umožňuje rekonštruovať trajektóriu častíc s ešte väčšou presnosťou.

Iskrové, streamerové, proporcionálne a driftové komory, ktoré majú mnoho výhod bublinových komôr, umožňujú ich spustenie zo zaujímavej udalosti a používajú ich na náhodu so scintilačnými detektormi.

Driftová kamera je súradnicový detektor. Jedná sa o drôtový ionizačný detektor naplnený plynom (ako proporcionálna komora), v ktorom sa určuje súradnica častice od času driftu elektrónov v plyne z miesta ionizácie (let častíc) po drôty signálnej anódy. Vzdialenosť medzi drôtmi je zvyčajne niekoľko centimetrov. Na rozdiel od proporcionálnej komory sa v driftovej komore vytvára rovnomerné elektrické pole. Spúšťa sa spúšťacími signálmi z externých detektorov (najčastejšie scintilačných počítačov), ktoré zaznamenávajú let častice komorou. Ďalej sa voľné elektróny, ktoré sa objavujú v objeme komory, pohybujú v rovnomernom a konštantnom poli k najbližším drôtom. Intenzita poľa v driftovej medzere je 1 kV / cm. V bezprostrednej blízkosti anódových drôtov sa vytvárajú lavíny (zosilnenie plynu dosahuje 106) a súradnice častíc sa určujú z času oneskorenia príchodu lavín na anódové drôty vzhľadom na počiatočný signál. Priestorové rozlíšenie driftovej komory je asi 0,1-0,2 mm, časové rozlíšenie je nanosekundy.

Driftové komory môžu byť ploché, valcové a sférické. Veľké ploché driftové komory sa používajú pri experimentoch na vysokoenergetických urýchľovačoch. Napríklad CERN vyvinul driftovú komoru 2x4x5 m3.

Scintilačný detektor využíva vlastnosť určitých látok na svietenie, keď prechádza nabitá častica. Svetelné kvanty tvorené v scintilátore sa potom zaregistrujú pomocou fotonásobičov. Používajú sa obidve kryštalické scintilátory, napríklad NaI, BGO, a plastové a kvapalné scintilátory. Kryštalické scintilátory sa používajú hlavne na detekciu gama lúčov a röntgenových lúčov, plastové a kvapalné na detekciu neutrónov a meranie času. Veľké objemy scintilátorov umožňujú vytvárať detektory s veľmi vysokou účinnosťou na detekciu častíc s malým prierezom pre interakciu s látkou.

Prvý scintilačný detektor, nazývaný spinthariskop, bola obrazovka pokrytá vrstvou ZnS. Záblesky, ktoré sa vyskytli pri dopade nabitých častíc, boli zaznamenané pomocou mikroskopu. Práve s takýmto detektorom uskutočnili Geiger a Marsden v roku 1909 experiment na rozptyle častíc alfa atómami zlata, ktorý viedol k objaveniu atómového jadra. Od roku 1944 sú svetelné záblesky zo scintilátora zaznamenávané elektrónkami multiplikátora (PMT). Neskôr sa na tieto účely začali používať aj LED diódy.

Scintilátor môže byť organický (kryštály, plasty alebo kvapaliny) alebo anorganický (kryštály alebo sklá). Používajú sa tiež plynné scintilátory. Ako organické scintilátory sa často používajú antracén (C14H10), stilbén (C14H12) a naftalén (C10H8). Kvapalné scintilátory sú bežne známe pod obchodnými názvami (napr. NE213). Plastové a kvapalné scintilátory sú roztoky organických fluorescenčných látok v priehľadnom rozpúšťadle. Napríklad tuhý roztok antracénu v polystyréne alebo kvapalný roztok p-terfenylu v xyléne. Koncentrácia fluorescenčnej látky je zvyčajne nízka a detegovaná častica excituje hlavne molekuly rozpúšťadla. Následne sa excitačná energia prevedie na molekuly fluorescenčnej látky. Ako anorganické kryštalické scintilátory sa používajú ZnS, NaI (Tl), CsI, Bi4Ge3O12 (BGO) atď. Ako scintilátory na plyn a kvapalinu sa používajú inertné plyny (Xe, Kr, Ar, He) a N.

Obr. Porovnanie dvoch scintilátorov

Pretože molekulárne hladiny sú excitované v organických scintilátoroch, ktoré emitujú v ultrafialovej oblasti, aby zodpovedali spektrálnej citlivosti zariadení na detekciu svetla (PMT a fotodiódy), používajú sa svetelné konvertory, ktoré absorbujú ultrafialové žiarenie a opätovne emitujú viditeľné svetlo v oblasti 400 nm.

Svetelný výkon - zlomok energie registrovanej častice prevedený na energiu svetelného záblesku. Antracenový svetelný výkon ~ 0,05 alebo 1 fotón na 50 eV pre častice s vysokou energiou. NaI má svetelný výkon ~ 0,1 alebo 1 fotón na 25 eV. Je akceptované, že svetelný výkon tohto scintilátora sa porovnáva so svetelným výkonom antracénu, ktorý sa používa ako štandard. Typické svetelné výkony plastových scintilátorov sú 50 - 60%.

Intenzita svetelného záblesku je úmerná energii stratenej časticou; preto sa scintilačný detektor môže použiť ako spektrometer, t. J. Ako prístroj na určovanie energie častice.

Scintilačné počítače môžu merať energetické spektrum elektrónov a y-lúčov. Situácia je o niečo horšia pri meraní spektier silne nabitých častíc (častice atď.), Ktoré vytvárajú veľkú špecifickú ionizáciu v scintilátore. V týchto prípadoch sa proporcionalita intenzity výbuchu stratenej energie nepozoruje pri všetkých energiách častíc a prejavuje sa iba pri energiách väčších ako je určitá hodnota. Nelineárny vzťah medzi amplitúdami impulzov a energiou častíc je rozdielny pre rôzne fosfory a pre rôzne typy častíc.

Obrázok: 2. Scintilátor a PMT

Obrázok: 3. PMT zariadenie

Fotóny generované v scintilátore pôsobením nabitej častice cez svetlovod sa dostanú k PMT a jeho sklenenou stenou spadnú na fotokatódu. Fotonásobič je balón, vo vnútri ktorého je vo vákuu umiestnená fotokatóda a systém nasledujúcich dynód, ktoré sú pod kladným elektrickým potenciálom zvyšujúcim sa z dynódy na dynódu. Výsledkom fotoefektu je, že z fotokatódy unikajú elektróny, ktoré sa potom v elektrickom poli urýchľujú a smerujú do systému dynód, kde vďaka sekundárnej (nárazovej) emisii elektrónov vytvárajú elektrónovú lavínu, ktorá rastie z dynódy na dynódu a dorazí k anóde. Zvyčajne je zisk PMT (počet elektrónov dosahujúcich anódu, keď je jeden elektrón vyrazený z fotokatódy) 105 - 106, ale môže dosiahnuť 109, čo umožňuje získať ľahko detekovateľný elektrický impulz na výstupe PMT. Časové rozlíšenie fotonásobiča je 10 -8 -10 -9 s.

Energetické rozlíšenie scintilačných detektorov ∆E / E zvyčajne nie je lepšie ako niekoľko percent. Časové rozlíšenie je určené hlavne trvaním svetelného záblesku (čas osvetlenia luminofórom) a mení sa v rozmedzí 10 - 6 - 10 - 9 s.

Veľké objemy scintilátorov umožňujú vytvárať detektory s veľmi vysokou účinnosťou na detekciu častíc s malým prierezom pre interakciu s látkou.

DETEKTOR SKINTHILÁCIE

- detektor častice, ktorých pôsobenie je založené na registrácii svetelných zábleskov vo viditeľnej alebo UV oblasti, vznikajúcich pri prechode náboja. častice cez scintilátor. Frakcia energie premenená na svetelný záblesk z celkovej energie () stratenej časticou v scintilátore sa volá. KONVERZNÝ ÚČINOK ÚČINOK. Je hlavná. parameter S. d. Niekedy sa namiesto účinnosti konverzie používajú rytmy. svetelný výkon (svetelný výkon) - počet fotónov vytvorených časticou na jednotku stratenej energie alebo porovnaj. energia vynaložená na vytvorenie jedného fotónu, w φ \u003d w / ZO do.

Tu-st. energia fotónu svetelného blesku (3 eV).

Pre naib. eff. hodnota scintilátora ZO k dosiahne 0,1-0,3. Účinnosť premeny závisí od typu registrovanej častice a od jej úderov. energetické straty. Pre tento scintilátor ZO k môže závisieť od teploty T, prítomnosť nečistôt a pomer rozkladu. komponent v scintilátore.

S. d. Má spektroskopické vlastnosti. vlastnosti, to znamená, že intenzita svetelného záblesku je úmerná energii stratenej časticou v širokom rozsahu energie. Iba v oblasti nízkych energií, kde sa rytmy prudko zväčšujú. strata energie, pokles svetelného výkonu a poruší sa proporcionalita.

Mechanizmy premeny energie častice na svetelný záblesk sú pre rôzne scintilátory odlišné. Vo väčšine prípadov ich možno znížiť na stopu. (zjednodušená) schéma: 1) ionizácia a excitácia atómov a molekúl, tvorba radikálov; 2) prenos excitačnej energie do luminiscenčných centier (žiarenie, rezonancia, excitón, elektrónová diera); 3) excitácia a zvýraznenie stredov žiarenia. Neutrálne častice sú registrované v dôsledku prenosu energie na nabité: g-kvantá - elektrónmi a pozitrónmi (pozri. Gama žiarenie), neutróny - spätnými rázmi protónov (s pružným rozptylom) alebo nábojom. častice vznikajúce v jadrové reakcie neutróny so scintilátorovou hmotou.

Obrázok: 1. Schéma scintilačného detektora: SC- scintilátor, svetlovod Sv, F - fotokatóda, D - dynódy, A - anóda.

Hlavný prvky svetelného blesku (obr. 1) - scintilátor a opticky pripojený fotorekordér, ktorý premieňa energiu svetelného blesku na elektrickú. pulz. Ako fotorekordér zvyčajne používajú trubica fotonásobiča (PMT). Svetelné fotóny padajúce na fotokatódu PMT z nej vyradia elektróny, ktoré sú zamerané na 1. dynódu a následkom procesu sa množia systémom dynódy emisia sekundárnych elektrónov a sú nakoniec zostavené na anóde PMT a vytvárajú elektrický prúd vo svojom obvode. pulz.

Spektrometrické a amplitúdové charakteristiky S. d. sú určené počtom elektrónov dopadajúcich na 1. dynódu PMT, zníženie je možné vypočítať pomocou f-le N 1 = abg / ž f . Tu a- zlomok fotónov dopadajúcich na fotokatódu, g-kvantový výťažok fotokatódy (pre najlepšie multi-alkalické katódy, g \u003d 0,15-0,2), b0,5 - 0,8 je podiel elektrónov zhromaždených pre 1. dynódu. Max. amplitúda napäťového impulzu cez odpor v anódovom obvode PMT: A max \u003d N 1 Ja/ ZOkde M- coeff. zosilnenie fotonásobiča, Zkapacita anódy; M môže dosiahnuť hodnotu ~ 108, čo umožňuje registrovať udalosti, v dôsledku čoho na 1. dynódu príde iba 1 elektrón. Niekedy je medzi scintilátor a PMT nainštalovaný svetlovod (aby sa zlepšila rovnomernosť zbierky svetla, odstráňte PMT z oblasti elektromagnetického poľa atď.).

Ako fotorekordér je možné okrem PMT použiť aj vákuum (v integrálnom režime) alebo polovodič. fotobunky. V prvých experimentoch boli pri detekcii a-častíc pomocou ZnS zaznamenané svetelné záblesky priamo do oka.

Pre optimálnu registráciu svetelného blesku by malo byť jeho spektrum a spektrálna citlivosť fotokatódy

musíme byť blízko a scintilátor musí byť priehľadný pre žiarenie. Priehľadnosť scintilátora je charakterizovaná vzdialenosťou, v ktorej klesá intenzita jeho svetelného žiarenia v dôsledku absorpcie v e čas. Na zvýšenie počtu fotónov dopadajúcich na fotokatódu trubice fotonásobiča a na zlepšenie rovnomernosti zhromažďovania svetla na objeme scintilátora je jeho povrch pokrytý reflektorom (MgO, TiO2, teflón) alebo sa používa celý vnútorný. odraz od leštidiel. krištáľové tváre.

Intenzita svetelného blesku sa podľa zákona líši v závislosti na čase Ja \u003d ja 0 exp (- t/ t), kde t je čas, počas ktorého intenzita klesá o e krát, nazývaná doba rozpadu scintilátora; t určuje časové charakteristiky S. d. Emisný čas je určený procesmi premeny energie častíc na svetelný záblesk, často v dôsledku niekoľkých. existuje niekoľko procesov. zložka s dekomp. t. Pomer intenzít sa rozkladá. emisná zložka sa líši pre ľahké (elektróny) a ťažké (protóny, a-častice atď.) častice, najmä pre organické. scintilátory (pozri nižšie), čo vedie k rozkladu. tvar impulzu pre tieto častice. To umožňuje oddeliť častice rôznej povahy s rovnakou amplitúdou impulzu pri zaznamenávaní podľa tvaru impulzu.

Závislosť svetelného výťažku od typu detegovaných častíc je charakterizovaná pomerom a / b svetelného výťažku a-častice a elektrónu pri rovnakých energiách. Pomer a / b je pre rôzne typy scintilátorov odlišný a závisí od energie častíc.

S. d. Sa používajú ako samostatné. detektory a ako neoddeliteľné súčasti kombinované detektorové systémy pri výskume dekomp. procesy s energiami\u003e \u003d niekoľko. KeV.

Anorganické scintilátory - monokryštály s prídavkom aktivátora. Majú vysokú účinnosť Z, hustotu r a dostatočne dlhú dobu rozpadu t (tabuľka 1).

Tab. 1. - Charakterizácia anorganických scintilátorov

Naib. Kryštály ZnS (Ag) majú svetelný výkon, existujú však iba vo forme jemných kryštálov. prášok (kryštály veľkých rozmerov sa nedajú zohnať), ktorého priehľadnosť je vlastná. žiarenie je malé. Jeden z najlepších anorganických. scintilátor je NaI (Tl). Má najvyššiu svetelnú výťažnosť po ZnS (Ag) a je samostatne priehľadný. žiarenie. Monokryštály NaI (Tl) možno pestovať vo veľkých veľkostiach (do 500 mm); ich nevýhodou je hygroskopicita vyžadujúca utesnenie. Scintilátor CsI (Tl) má nižší svetelný výkon, ale nie je hygroskopický. Okrem týchto univerzálne používaných anorganických. scintilátorov, existuje množstvo ďalších, ktorých použitie je diktované podmienkami experimentu - prítomnosťou definície. prvky, veľký alebo naopak malý prierez na zachytávanie tepelných neutrónov (pozri. Neutrónové detektory) a ďalšie. Sľubné scintilátory na báze BaF 2 a Bi 4 Ge 3 O 12 (hygroskopické, možno ich pestovať až do veľkosti niekoľkých desiatok cm), neaktivované kryštály halloidov alkalických kovov pri TNapríklad kryštály NaI majú rovnaký svetelný výkon ako NaI (Tl) pri T \u003d300 K, ale t je o rádovo menšie. Anorganický blikajúci mechanizmus scintilátory ilustruje pásová schéma iónových kryštálov (obr. 2). Vo vnútri zakázanej energie. zóny (pozri. Teória zóny) môžu existovať diskrétne energetické hladiny aktivačných iónov (napríklad Тl pre NaI), ako aj ďalšie nevyhnutné nečistoty a kryštalické chyby. mriežka. Pri prechode náboja. elektróny častíc môžu prijímať energiu dostatočnú na prechod z valenčného pásma do pásma excitónu a vodivého pásma. Reverzné prechody elektrónov do valenčného pásma s prechodným zachytením na diskrétnych úrovniach zakázaného pásma vedú k emisii optického. fotóny. Pretože ich energia je menšia ako medzera pásma a hustota diskrétnych úrovní je nízka, ukázalo sa, že kryštál je pre ne priehľadný. Svetelný výkon závisí od koncentrácie aktivátora IN (obr. 3). Zníženie výťažku svetla pri vysokých koncentráciách je spojené so zvýšením pravdepodobnosti absorpcie fotónov na úrovni aktivátora. Čas blikania t klesá s nárastom koncentrácie aktivátora na 3 10 -3 z 0,35 na 0,22 μs.

Obrázok: 2. Zónový diagram iónového kryštálu.

Obrázok: 3. Závislosť svetelného výkonu ZO na kryštál NaI z koncentrácie Tl.

Obrázok: 4. Spektrum impulzov z NaI (Tl) pre \u003d 661 keV.

Vysoká hustota p a vysoké atómové číslo Z určujú hlavné. Aplikácia S. d. Na základe anorganického. scintilátory na registráciu a spektrometriu g-žiarenia (obr. 4). Spektrum je monochromatické. g-žiarenie pozostáva z tzv. vrchol celkovej absorpcie (celková absorpcia g-kvanta) a Comptonova distribúcia (pozri. Comptonov efekt), pomer k-rykh závisí od veľkosti kryštálu. Energický. Rozlíšenie píku celkovej absorpcie je súčtom fluktuácií počtu elektrónov zhromaždených na 1. dynóde PMT, disperzie PMT atď. Pre energiu g-kvant od 137 Cs (\u003d 661 KeV) pre najlepšie kryštály rádovo 7%. So zmenou zaznamenanej energie sa rozlíšenie mení podľa zákona ... Proporcionalita medzi intenzitou svetelného záblesku a „stratenou“ energiou pri registrácii elektrónov a kvantou y v NaI (Tl) prebieha pri\u003e 100 keV. Pri nižších energiách výťažok svetla komplexne závisí od úderov. energetické straty.

Organické scintilátory. Patria sem organické. kryštály, kvapalné a tuhé roztoky scintilačných látok v organických. rozpúšťadlá a polyméry, ako aj organické. plyny (pozri. Organické vodiče).

Tab. 2. - Charakterizácia organických scintilátorov

Na báze plastu. Scintilátory a tekuté scintilátory sa vytvárajú s veľkými povrchmi a objemami a požadovaným tvarom. Spravidla pozostávajú z 2-3 zložiek: priehľadného plastu (polystyrén, polyvinyltoluén, metylmetakrylát) alebo organického. rozpúšťadlá (najvyšší výťažok svetla pre xylén a toluén) a scintilačné aditívum alebo aktivátor ( p -terfenyl, 2,5-difenyloxazol, tetrafenyl-butadién, stilbén, naftalén, bifenyl) s koncentráciou 1 - 10 g / l; niekedy pridať tzv. spektrálny mixér (5-fenyl-2, oxazolylbenzén - POPOP) s koncentráciou 0,01 - 0,5 g / l, aby sa spektrum svetelného záblesku zosúladilo so spektrálnou citlivosťou fotokatódy.

Aktivátor a rozpúšťadlo sú vybrané tak, aby 1. excitovaná hladina rozpúšťadla bola vyššia ako 1. úroveň aktivátora. Potom je možný prenos excitačnej energie z molekúl rozpúšťadla na molekuly aktivátora. So zvyšovaním koncentrácie aktivátora sa najskôr zvyšuje výťažok svetla, potom sa po prechode maxima začne znižovať, čo súvisí so zvýšením pravdepodobnosti samočinnej absorpcie svetla molekulami aktivátora. V tekutom a plastovom. scintilátory môžu byť pridané (niekoľko%) ďalšie látky, napr. vyšetrovaný rádioaktívny. izotopy alebo pri registrácii tepelných neutrónov Li, B, Gd, Cd.

Obrázok: 5. Pulzná forma v organických scintilátoroch pre elektróny, protóny a a-častice.

Závislosť svetelného výkonu na tepoch. stratu energie popisuje Birks f-lo:

kde A a IN - trvalý.

Vysoká transparentnosť kvapalných scintilátorov umožňuje vytvárať na ich základe S. d. S veľkosťou niekoľkých. metrov a váži až niekoľko. stovky ton napr. v experimentoch na detekciu neutrín. V takom prípade sa často používa scintilátor s liehovým benzínom (rafinovaný petrolej). Jeho transparentnosť s \u003d 20 m. Na základe bieleho liehu bolo vytvorené najväčšie podzemné S. d. Pre komplexné štúdium kozmológie. lúče a neutrínová astrofyzika: Baksanský scintilačný ďalekohľad (330 t), 105-tonový podzemný S. d., ktorý sa nachádza v podzemnej miestnosti neďaleko mesta Artyomovsk; Rusko-taliansky S. d. V tuneli pod Mont Blancom (90 t).

Plynové scintilátory- inertné plyny a ich zmesi v plynnom, kvapalnom a pevnom skupenstve. Stredy žiary sú excitované molekuly. Inertné plyny sa vyznačujú krátkymi časmi rozpadu (t ~ 10 -8 -10 -9 s) a vysokým výťažkom svetla, takže výťažok svetla Xe je v rovnakom poradí ako výťažok Nal (Tl). Hlavný zlomok žiarenia inertných plynov leží v oblasti vákuového ultrafialového žiarenia (l ~ 200 nm); preto si registrácia takýchto fotónov vyžaduje fotonásobič s kremenným vstupným oknom alebo použitie spektra (difenyl-stilbén alebo kvaterfenyl) na vstupné okno mixéra. Hlavný použitie plynného S. d. - registrácia a-častíc a štiepnych fragmentov (pozri. Štiepenie jadier).

Ostatné druhy S. d. Bytosti. vplyv na svetelný výkon scintilátora sa vykonáva elektrickým prúdom. lúka. Ak použijete dostatočne silné pole, náboje vznikajúce počas prechodu. elektróny častíc môžu získať energiu dostatočnú na excitáciu a ionizáciu atómov, čo v konečnom dôsledku povedie k zvýšeniu počtu fotónov pri svetelnom záblesku. Tento princíp je jadrom scintilačného proporcionálneho počítadla. Jeho výhodou je vysoká energia. nízke energetické rozlíšenie.

- druh scintilačného detektora, ktorého vlastnosťou je pravidelný systém paralelných vlákien zo scintilátora. Časť svetla z náboja ...
Fyzická encyklopédia
- detektor jadrového ch-c, DOS. prvky to-rogo sú in-in, luminiscenčné pod vplyvom náboja. ch-c a elektrónka násobiča ...
Fyzická encyklopédia
- detektor - prevodník elektrických signálov na zvýraznenie informácií v nich zabudovaných pre následný prenos ...
Encyklopédia technológií
- zariadenie na prevod modulovaných vysokofrekvenčných vibrácií, ktoré nie sú citeľné počutím do prijímača, na nízkofrekvenčné vibrácie počuteľné v telefóne ...
Morský slovník
- demodulátor, zariadenie na prevod vysokofrekvenčných vibrácií, ktoré nie sú počuteľné prijímačom, na nízkofrekvenčné vibrácie, ktoré je počuť v telefóne ...
Technický železničný slovník
- zariadenie na registráciu a spektrometriu častíc. Akcia je založená na registrácii svetelných zábleskov, ku ktorým dochádza pri prechode ionizujúceho žiarenia cez scintilátor ...
Prírodná veda. encyklopedický slovník
- zariadenie na grafickú registráciu zmien jasu röntgenovej obrazovky v oblasti na nej umiestneného fotosnímača ...
Veľký lekársky slovník
- zariadenie určené na štúdium oblastí rádioaktívneho žiarenia počas geolu. výskum. Ako prijímač žiarenia sa používa scintilačná látka v kombinácii s fotonásobičom ...
Geologická encyklopédia
- 1) elektrický obvod, častejšie s PP alebo elektrickou vákuovou diódou, tranzistor, slúžiaci na dekomp. druh transformácií elektrického ...
Veľký encyklopedický polytechnický slovník
- zariadenie na zaznamenávanie jadrového žiarenia a elementárnych častíc, ktorých hlavnými prvkami sú látky luminiscenčné pri pôsobení nabitých častíc a trubica fotonásobiča ...
Encyklopedický slovník metalurgie
- prístroj na meranie charakteristík jadrového žiarenia a elementárnych častíc, ktorého hlavným prvkom je scintilačný počítač ...
- zariadenie na registráciu jadrového žiarenia a elementárnych častíc, ktorých hlavnými prvkami sú látky luminiscenčné pri pôsobení nabitých častíc a trubica fotonásobiča ...
Veľká sovietska encyklopédia
- zariadenie na registráciu a spektrometriu častíc. Akcia je založená na excitácii svetelných zábleskov nabitými časticami v množstve látok, ktoré sú zaznamenávané fotonásobičmi ...
Veľký encyklopedický slovník
- ...
Pravopisný slovník ruského jazyka
- scintilácia "...
Slovník ruského pravopisu
- scintilačný čítač - zariadenie na záznam ionizujúceho žiarenia, ktorého pôsobenie je založené na scintilačnom jave, pozostáva zo scintilátora a fotoelektronického ...
Slovník cudzích slov ruského jazyka

„SCINTILLATION DETECTOR“ v knihách

Ako funguje detektor lži?

autor

Ako funguje detektor lži?

Z knihy Najnovšia kniha faktov. Zväzok 1. Astronómia a astrofyzika. Geografia a ďalšie vedy o Zemi. Biológia a medicína autor Kondrashov Anatolij Pavlovič

Ako funguje detektor lži? Detektor lži je zariadenie, ktoré pri výsluchu meria pulzovú frekvenciu, dychovú frekvenciu, krvný tlak a elektrický odpor kože (intenzitu potenia). Keď človek klame, prvé tri ukazovatele stúpajú a

Detektor chýb

Z knihy Kúzlo mozgu a labyrinty života autor Bekhtereva Natalia Petrovna

Detektor chýb Veľmi dôležitou oblasťou práce ústavu je štúdium vyšších funkcií mozgu: pozornosť, pamäť, myslenie, reč, emócie. Niekoľko laboratórií sa zaoberá týmito problémami, vrátane toho, ktoré mám na starosti ja, laboratória akademika N.P. Bekhtereva,

Polygraf

Z knihy Praktická ruská myšlienka autor Mukhin Jurij Ignatievič

Detektor lži Je zrejmé, že v našom boji nie sú medzi súčasným prezidentom a zástupcami spojenci a nemôžu byť. Je tiež zrejmé, prečo nemáme žiadnych spojencov na pravej strane politického spektra, medzi liberálmi a demokratmi všetkých smerov. Títo ľudia majú nedostatky v existujúcom

Polygraf

Z knihy Encyklopédia právnika autor autor neznámy

Detektor lži LIE DETECTOR (polygraf) je zariadenie, ktoré nepretržite meria zmeny krvného tlaku, pulzu, vlhkosti pokožky, rýchlosti dýchania (fyziologické premenné) atď. V prípade vnútorného stresu napríklad pri odpovedaní na nepríjemné otázky alebo falošné správy

Z knihy autorky Veľkej sovietskej encyklopédie (SC) TSB

POLYGRAF

Z knihy Zajac sa staňte tigrom! autor Vagín Igor Olegovič

DETEKTOR LŽE Koľko prefíkaných, precitlivelých zariadení vynašli vedci, aby pomocou nich zistili pravdu: človek klame alebo hovorí pravdu. Môžete ich však osobne v prípade potreby použiť? A táto potreba vzniká každý deň

Polygraf

Z knihy, ktorú vám chcem povedať o ... autor Bucay Jorge

Detektor lži - je mi z toho zle! - Sťažoval som sa. - Čo, Demian? - Že mi klamú! Už ma nebaví klamať! “„ Prečo sa tak hneváš na klamstvo? - Akoby som sa sťažoval, že je mokrý dážď ... - Ako to, prečo? Pretože je to hrozné! Hnevajú ma tí, ktorí ma klamú, klamú, zamotávajú

Polygraf

Z knihy Ako spoznať klamára podľa posunkového jazyka. Praktický sprievodca pre tých, ktorí sa nechcú nechať oklamať autor Malyshkina Maria Viktorovna

Detektor lži Detektor lži (polygraf) je najbežnejším prístrojom na meranie fyziologických reakcií ľudského tela vyvolaných emóciami. Používa sa najmä na kontrolu pravdivosti výpovedí podozrivých osôb počas vyšetrovania.

Váš detektor lži

Z knihy Reboot. Ako prepísať svoju históriu a začať žiť naplno od Loer Jim

Váš detektor lži Keď sa Ernesta Hemingwaya pýtali, čo je potrebné na to, aby sa stal skvelým spisovateľom, odpovedal: „Vstavaný detektor otrasov na hovno.“ Detektor sračiek alebo detektor lži, všetci máme: Niekto to má lepšie ako ostatní; pre niekoho to určite zasiahne

„Polygraf“

Z knihy Grade book of life. Naučiť sa milovať autor Nekrasov Anatolij Alexandrovič

„Detektor lži“ Na kanále One sa objavil nový program s moderátorkou Andrey Malakhovovou „detektor lži“. Toto je ďalší americký šou, ktorý sa nedávno v našej televízii začal využívať veľa. Všetky takéto projekty riešia jeden problém - prilákať ako

Polygraf

Z knihy Vývoj pamäte metódami špeciálnych služieb autor Bukin Denis S.

Detektor lži Polygraf sa zvyčajne nazýva polygraf - zariadenie, ktoré zaznamenáva informácie o fyziologickom stave človeka: pulz, krvný tlak, rýchlosť a hĺbka dýchania, galvanická reakcia kože (potenie na koži), svalstvo